一矩形勢壘如圖所示,設(shè)U0和d都不很大,在Ⅰ區(qū)中向右運動的能量為E的微觀粒子,()。
A.如果E>U0,可全部穿透勢壘Ⅱ進入Ⅲ區(qū)
B.如果E﹤U0,都將受到x=0處勢壘壁的反射,不可能進入Ⅱ區(qū)
C.如果E﹤U0,都不可能穿透勢壘Ⅱ進入Ⅲ區(qū)
D.如果E﹤U0,有一定概率穿透勢壘Ⅱ進入Ⅲ區(qū)
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粒子在一維無限深方勢阱中運動.下圖為粒子處于某一能態(tài)上的波函數(shù)ψ(x)的曲線.粒子出現(xiàn)概率最大的位置為()。
A.a/2
B.a/6,5a/6
C.a/6,a/2,5a/6
D.0,a/3,2a/3,a
A.h/(ma2)
B.h2/(2ma2)
C.h2/(2ma)
D.h/(2ma2)
A.光電效應實驗規(guī)律而提出來的
B.X射線散射的實驗規(guī)律而提出來的
C.黑體輻射的實驗規(guī)律而提出來的
D.原子光譜的規(guī)律性而提出來的
A.2倍
B.4倍
C.8倍
D.16倍
A.1倍
B.3倍
C.7倍
D.15倍
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熱輻射的峰值波長與輻射體溫度之間的關(guān)系被維恩位移定律:表示,其中b=2.8978×10-3m·K。求人體熱輻射的峰值波長(設(shè)體溫為37℃)。
波長為λ=0.01nm的X射線光子與靜止的電子發(fā)生碰撞。在與入射方向垂直的方向上觀察時,散射X射線的波長為多大?碰撞后電子獲得的能量是多少eV?
效仿Einstein的做法,Born把波函數(shù)也視為向?qū)?,該場決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ?,向?qū)霰旧頉]有能量和動量。
應用對應原理,從Einstein的()可以唯像地估算光譜線的強度。
?Bohr從定態(tài)假說和躍遷假說出發(fā),使用了()原理建立完整的氫原子理論。
設(shè)電子處于動量為的態(tài),將哈密頓量中的作為微擾,寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級近似。
?由de Broglie關(guān)系和()方程也能導出定態(tài)Schr?dinger方程。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡諧振動,得到一維諧振子的動能和勢能之和只是量子數(shù)n的函數(shù),這說明處于定態(tài)n的諧振子的總能量()。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài):(1)求出歸一化常數(shù)A;(2)求出諧振子任意時刻的狀態(tài);(3)計算在態(tài)中能量的期待值。
被激發(fā)到n=20激發(fā)態(tài)的氫原子退激時輻射出()種波長的譜線。(不考慮精細結(jié)構(gòu))