由兩個(gè)非全同粒子（自旋均為
）組成的體系，設(shè)粒子間相互作用表為
（不考慮軌跡運(yùn)動(dòng)）。設(shè)初始時(shí)刻（t=0）粒子1自旋“向上”（s1z=12），粒子2自旋“向下”（s2z=-1/2）。求時(shí)刻t（>0）時(shí)，
（a）粒子1自旋向上的幾率
（b）粒子1和2的自旋向上的幾率
（c）總自旋s=0和1的幾率
（d）求和的平均值
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的本征態(tài)，
是（θ，φ）方向的單位矢.
的矩陣表示為
和均勻磁場
中運(yùn)動(dòng)，求能級(jí)本征值和本征。
最新試題
一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
用分離變量法求解含時(shí)Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時(shí)間項(xiàng)為（）。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡諧振動(dòng)，得到一維諧振子的動(dòng)能和勢(shì)能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
?經(jīng)典儀器測量系統(tǒng)時(shí)會(huì)（）得到系統(tǒng)的某個(gè)本征值，同時(shí)系統(tǒng)波函數(shù)也坍縮到系統(tǒng)相應(yīng)的這個(gè)本征態(tài)。
?不考慮無微擾項(xiàng)時(shí)，氦原子兩個(gè)電子總的波函數(shù)是反對(duì)稱的，這樣兩個(gè)電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)（）種不同的情況。
?de Broglie認(rèn)為Bohr氫原子的軌道長度應(yīng)該是電子波長的（）倍，由此導(dǎo)出角動(dòng)量量子化，進(jìn)而得到氫原子的Bohr能級(jí)公式。
當(dāng)α≠0，Ω≠0時(shí)，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
一維諧振子能級(jí)的簡并度是（）。
已知W為對(duì)角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。