考慮一個(gè)沿x方向運(yùn)動(dòng)的一維電子，其運(yùn)動(dòng)存在自旋軌道耦合，哈密頓量可寫成
其中α、Ω為常量。
當(dāng)α=Ω=0時(shí)，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
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A.eiEt/h
B.
C.
D.e-iEt/h
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為
，式中
，則諧振子在該態(tài)時(shí)勢(shì)能的平均值為（）。
A.
B.
C.
D.
A.（Wmm-Wnn）omn
B.（Wmm-Wnn）onm
C.（Wnn-Wmm）onm
D.（Wnn-Wmm）omn
一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為
，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
A.1/2
B.1/4
C.1/8
D.1/6
?粒子的波函數(shù)為
，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間
的概率為（）。
A.
B.
C.
D.
最新試題
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?chǎng)，該場(chǎng)決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ驅(qū)?chǎng)本身沒有能量和動(dòng)量。
利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡(jiǎn)并微擾問題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。
?Bohm提出了簡(jiǎn)化版的量子態(tài)糾纏態(tài)，即兩個(gè)自旋為（）原子的糾纏態(tài)。
Schr?dinger求解氫原子的定態(tài)Schr?dinger方程，得到了Bohr能級(jí)公式，他認(rèn)為量子化的本質(zhì)是微分方程的（）問題。
?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級(jí)的寬度時(shí)，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。
?Heisenberg矩陣力學(xué)的力學(xué)量隨時(shí)間變化，而量子態(tài)不隨時(shí)間變化，由此可知Heisenberg矩陣力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下能量表象的量子力學(xué)。
波長(zhǎng)為λ=0.01nm的X射線光子與靜止的電子發(fā)生碰撞。在與入射方向垂直的方向上觀察時(shí)，散射X射線的波長(zhǎng)為多大？碰撞后電子獲得的能量是多少eV？